然附近也没动，所也然受更里面张力。

    波刻移动了也计算：

    又用力拉一绳，绳施加了一力，绳为被拉？

    力作用又互，附近给端施加了一张力，附近也受一来端拉力。

    “......张力。”

    每隔“拉”一，隔就动了——就跟列队报数通旁一样，绳间力就叫张力。

    跟最近为被拉动？

    世界都随间、空间变化东西。

    波传播，虽然刻波所位置一样，形状始终一样。

    答桉然附近，给质施加了一反张力。

    一限制条。

    标准话，难听懂。

    绳动就表示有力作用，力哪里来呢？

    场些老，都专业科班，有法拉第学徒‘九漏鱼’。

    因为波速为v，所Δt间波就往右移动v·Δt距离。

    通过面析，便结一概念：

    “也就，有一函数足f(x，t)=f(x-vt，0)，足意刻形状都等初始形状平移一段，就表示一波。”

    函数就一映关系，函数y=f(x)里，每给定一x，通过一定作f(x)就得一y。

    接徐云又旁写了t，也就间意思。

    答桉样简单：

    一绳放静止动，甩一就现一波动。

    徐云继续始了推导。

    题来了：

    一（x，y）就组成了坐标系里一，所有连起来就得了一条曲线——货真价实初一概念。

    因为单纯y=f(x)，描述某一刻波形状。

    波怎传远方呢？

    力来绳邻间互作用。

    “数学角度来，波成一系列（x，y）集合，样就用一函数y=f(x)来描述，吧？”

    虽然来恶补了许识，数学依旧位电磁老一弱项。

    苹落、作者被读者吊起来抖，跟波质区又哪呢？

    图某纵坐标y仅跟横轴x有关，还跟间t有关，样话就得用一元函数y=f(x，t)来描述一波。

    “纯数学描述，还够，还需从理角度一些析。”

    描述一完整动态波，就得间t考虑来。

    因此徐云又写了一式：

    随徐云其一波峰画了圈，又：

    过令徐云微微放松。

    接了法拉第一。

    也就波形随间变化，即：

    答桉样简单：

    f(x，t)=f(x-vt，0)。

    拽绳一端，并没有碰绳间，当波传间绳确实动了。

    也就前一秒波形状，一秒波虽然方了，依然形状。

    样一被拉，另一被邻近拉，力效抵消了。

    位电磁学老表没波动，来暂还没有掉队。

    经过了间t，波速为v。

    众所周。

    既然用f(x，t)来描述波，所波初始形状（t=0形状）就表示为f(x，0)。

    波就右移动了vt距离，也就初始形状f(x，0)往右移动了vt。

    过程一传播，最结就绳所有方都张力。

    样还够。